No todas las fotografías que junto con Verónica Casanova tomamos el 24 de febrero son de nebulosas o cúmulos. En este caso se trata de la estrella más brillante (tras el Sol) del firmamento, Sirio (estrella alfa de la constelación de Canis Maioris). Sirio está situada a 8,6 años luz y tiene una magnitud de -1,46. Su temperatura superficial llega casi a los 10.000K, tiene dos veces la masa del Sol, 1,7 veces su radio y tiene una compañera estelar.
Fue tomada desde La Parrilla (Valladolid) con el 80/400 y tiene una exposición de 57 segundos. Durante la toma la zona tenía algo de bruma, lo que da un toque especial a la fotografía.

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Fotografía de Mizar y Alcor, en la Osa Mayor, situadas a unos 78 años luz. Mizar tiene una magnitud de +2,23 y Alcor de +4,00. Un buen test para probar nuestra capacidad visual e intentar verlas separadas a simple vista.

Tomada con Verónica Casanova el 24 de febrero desde La Parrilla (Valladolid) con un 80/400. Apilado de 5 fotografías a 3200ISO con tiempo total de exposición de 95 segundos.

 

Nuevas imágenes procesadas de la observación del 29 de diciembre de 2016 desde Ciguñuela (Valladolid) junto con Verónica Casanova. La primera se trata del doble cúmulo de Perseo (NGC 869 y NGC 884), y la segunda del sistema Epsilon Lyrae, un sistema cuádruple formado por dos pares de estrellas.

 
En el caso del doble cúmulo el tiempo de exposición es 240 segundos (16 exp x 15 seg), y para Epsilon Lyrae 225 segundos (15 exp x 15 seg). Para ambas focal 250 mm, f/5,6, 3200ISO.

 

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Aquí os mostramos en una única imagen los resultados finales obtenidos de la observación realizada el 28 de octubre de 2016 desde La Parrilla (Valladolid). Una magnífica noche y muy contento con los resultado. Pero sobre todo muchas cosas aprendidas cara a la siguiente salida y un muy buen rato con mis compañer@s de la Sociedad Astronómica Syrma de Valladolid.

 

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Nuevas imágenes procesadas correspondientes a la observación del 28 de octubre de 2016 realizada desde la Parrilla (Valladolid). En esta nueva tanda de cuatro fotografías el objetivo era probar la montura ecuatorial EQ5 usando el Meade ETX105, de 1.450 mm de focal. Todas fueron realizadas con una cámara réflex Canon EOS500D a foco primario y 3200ISO.

  • Fotografía 1: Galaxia de Andrómeda: 12 imágenes de 10 segundos cada una de ellas
  • Fotografía 2: Vega (Alfa de Lyra): 10 imágenes de 5 segundos cada una de ellas
  • Fotografía 3: Epsilon Lyrae: 8 imágenes de 5 segundos cada una de ellas
  • Fotografía 4: Albireo (Beta de Cisne): 12 imágenes de 2 segundos cada una de ellas

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Y para finalizar la sesión fotográfica del 8 de octubre desde Ciguñuela con Verónica Casanova, la Galaxia de Andrómeda M31 y Mizar/Alcor en la Osa Mayor. Ambas imágenes tomadas con una cámara réflex Canon EOS500D con objetivo 250 mm y sin seguimiento. En el caso del M31 es un apilado con Deep Sky Stacker de 50 imágenes de 1 segundo y 5 darks. En el caso de Mizar son 10 imágenes de 1 segundo con 5 darks,

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Proxima_Centauri_2MASS_Atlas

Próxima Centauri. Fuente: Wikipedia

¿Alfa Centauri o Próxima Centauri? Ambos términos son correctos, si bien son diferentes. Alfa Centauri es un sistema estelar en la constelación de Centauro, el cual es el más cercano a nuestro Sistema Solar (poco más de 4 años luz o 37 billones de kms). Próxima Centauri es uno de los tres componentes estelares conocidos de Alfa Centauri, siendo en estos momentos, el que más cerca de nuestro Sistema Solar se encuentra. Así, de este modo la estrella (sin contar al Sol) más cercana a nosotros es Próxima Centauri, si bien el sistema estelar más cercano será Alfa Centauri.

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Elementos orbitales
Los elementos orbitales son usados para describir la orientación de la órbita del sistema binario en el cielo. Se puede asumir un sistema de coordenadas (x,y,z).
Así:
   N es el nodo ascendente (camino NAN’ que queda por encima del plano xy)
   N’ es el nodo descendente (camino N’BN que queda por debajo del plano xy)
   a es el semieje mayor
   e la excentricidad
   P es el periodo de revolución
   i la inclinación del plano orbital
   o (omega) la posición angular del nodo
   w la longitud en el periastro (punto más cercano)
   T el punto cero de tiempo del paso por el periastro
Si los elementos orbitales pueden ser calculados, se pueden calcular las masas individuales de cada componente. Sea s la separación angular de las componentes y tetha el ángulo de posición:
Si las posiciones medidas son dibujadas, se obtiene la órbita tal y como queda proyectada en el cielo. Sea s el tamaño de la órbita (en segundos de arco), d la distancia a la estrella (en parsecs) y p el paralaje medido:
   a = s d = s / p
donde a es el semieje mayor en UA. Luego la tercera ley de Kepler queda:
   M(1) + M(2) = a^3 / P^2 = s^3 / ( P^2 p^3)
P está expresado en años y las masas en masas solares.
Sistemas de estrellas binarios
Los tipos son:
– Pares ópticos: No están asociados físicamente por fuerzas gravitacionales pero aparecen cercanas en el firmamento. Para verificarlo se miden sus velocidades y/o distancia.
– Binarias visual: Se observa la órbita proyectada sobre el cielo. Los periodos van de 1 a 1.000 años (periodos superiores necesitan muchos años de observación).
– Binarias astrométricas: Solo una estrella es visible mientras que la compañera es demasiado débil para ser detectada. Se puede detectar si la estrella visible muestra un movimiento oscilatorio (como en el caso de Sirio A).
Binarias espectroscópicas:
Si el sistema está muy lejos, no será posible resolver en componentes individuales el sistema ni detectar oscilación del movimiento debido a la existencia de una órbita. En este caso se puede detectar a través de oscilaciones periódicas en las líneas de absorción o emisión del espectro: la velocidad de los componentes puede causar desplazamientos al rojo o al azul.
Binarias espectrales:
Se trata de otro tipo de binaria irresolubles. Al igual que en el caso anterior estudiaremos el espectro, aunque la diferencia radica en que el espectro de estas estrellas mostrará una composición incluso si las componentes no muestran un desplazamiento al rojo/azul. Es válido cuando el sistema se compone de una estrella fría y otra caliente.
Binarias eclipsantes:
Son sistemas en los cuales sus componentes se eclipsan de modo periódico, causando un cambio regular en su brillo aparente. Si suponemos que los sistemas están orientados aleatoriamente, solo una pequeña cantidad de los mismos estarán alineados correctamente de modo que los eclipses sean visibles desde la Tierra. Una ventaja en estos sistemas es la posibilidad de calcular el tamaño relativo de cada componente.
En el caso de la tercera ley, el producto del cuadrado del periodo y la masa total es proporcional al cubo de la separación media de ambos cuerpos. Usando la ley de la gravitación de Newton tenemos:
   ( G / ( 4 pi^2 ) ) P^2 ( M(1) + M(2) ) = a^3
donde G vale 6,673×10^(-11) N m^2 Kg^(-2). Si convertimos las unidades en SI y expresamos las masas M(1) y M(2) en masas solares tenemos:
   M(1) + M(2) = a^3 / P^2
a estará en UA (1 UA vale aproximadamente 149.600.000.000 metros) y una masa solar son 1,989×10^30 Kilogramos (la masa del Sol).
Es muy importante determinar el tamaño orbital. Si el sistema es cercano al Sol, es posible hacerlo mediante la proyección de la órbita sobre el plano del cielo. Si podemos determinar la distancia, podemos entonces determinar el tamaño orbital.
Hay varios métodos:
Movimientos de estrellas: El movimiento estelar se resuelve en dos componentes: velocidad radial (v(r)) a lo largo de la línea de visión, y velocidad tangencial (v(t)) en el plano del cielo. El movimiento será:
   v^2 = v(r)^2 + v(t)^2
Velocidad radial: Es la velocidad a la cual el objeto se mueve hacia el observador o se aleja del mismo. Podemos medirlo mediante el efecto Doppler de las líneas espectrales. Sea l(0) la longitud de onda en reposo (la podemos medir en un laboratorio) y l la longitud de onda observada. El desplazamiento al rojo Doppler delta(l) será:
   delta(l) = l – l(0)
Luego:
   v(r) = c ( delta(l) / l(0) )
donde c es la velocidad de la luz. Si l>l(0) habrá un desplazamiento al rojo indicándonos que el objeto observado se aleja. En caso contrario, si l<l(0)  el desplazamiento será al azul y el objeto se acerca. Este método tiene limitaciones: es necesario tener una estrella lo suficientemente brillante para obtener el espectro, y tampoco es válido  en sistemas binarios de largo periodo. Su principal ventaja es que es un método independiente de la distancia a la estrella.
Velocidad radial aplicado a sistemas binarios: Tenemos que tener en cuenta el movimiento conjunto del sistema (v(s)) y el movimiento orbital de cada estrella alrededor del centro de masas. Por ejemplo si la estrella secundaria se aleja de a una velocidad v(2) comparada con el centro de masas, el espectro mostrará un desplazamiento al rojo de la composición de v(2) y v(s):
La estrella primaria, moviéndose a una velocidad v(1) mostrará un desplazamiento al azul. Observando a lo largo del tiempo, se puede dibujar el siguiente gráfico. La amplitud es v(1) y v(2). Como las velocidades son medidas con respecto al centro de masas, se puede calcular la masa de las estrellas. La velocidad orbital proporciona una ayuda para calcular el tamaño orbital, dado que la velocidad esta relacionada con la masa y distancia de las componentes.
Movimiento propio: Es el movimiento a lo largo del plano del cielo. Este movimiento, incluso en estrellas cercanas, es pequeño y es necesario observar largos periodos de tiempo (normalmente se necesitan 15 años y alcanza una precisión de 0,003 segundos de arco por año) para obtener un resultado preciso. Las estrellas lejanas se suponen fijas y se usan como estrellas de referencia. Si conocemos la distancia d a  la estrella, la velocidad tangencial es:
   v(t) = u d
donde u es el movimiento propio y se mide en segundos de arco por año. Para expresarlo en kilómetros por segundo hay que multiplicarlo por 4,74 y d medirlo en parsecs.